通過分析 “對載流回路激發(fā)的磁場做環(huán)路積分” 這個問題的物理圖象，我們得到了恒定磁場遵守的一條自然法則，安培環(huán)路定理。這個自然規(guī)律告訴我們，恒定磁場沿一條閉合曲線的環(huán)路積分，只取決于該閉合曲線所環(huán)繞的電流強度的代數(shù)和，與閉合曲線外圍的電流強度無關(guān)：在上面的公式中，積分符號上的圈圈代表積分是沿著一條閉合曲線進行的。原則上說，這個圈圈只是一個象征性的符號，寫或者不寫，并不影響問題的本質(zhì)。不過，習(xí)慣上都會寫上這個圈圈，這樣對理解問題會有幫助。

作為一條自然規(guī)律，除闡明了恒定磁場的物理本質(zhì)外，安培環(huán)路定理還向我們提供了一種求解電流系統(tǒng)激發(fā)磁場的簡易方法。對于具有某種對稱性分布的電流系統(tǒng)，利用安培環(huán)路定理可以輕而易舉地求出它激發(fā)的磁場的空間分布。

為了利用安培環(huán)路定理求解一個電流系統(tǒng)激發(fā)的磁場，首先要對磁場的對稱性做定性分析，以便找到一條合適的閉合積分路徑，使得在這條路徑上的磁感應(yīng)強度具有某種對稱性，能夠從積分符號中被釋放出來。否則，作為一個未知的函數(shù)，磁感應(yīng)強度被放在積分號內(nèi)是無法求出其積分的，這種情況其實與利用高斯定律求解電荷系統(tǒng)激發(fā)的電場是類似的。

最簡單的一種電流系統(tǒng)是一根無限長的載流直導(dǎo)線，這種電流系統(tǒng)具有以直導(dǎo)線為對稱軸的軸對稱電流分布。具有這種對稱性的電流系統(tǒng)激發(fā)的磁場，其空間分布也具有同樣的對稱性。

如下左圖所示，以載流直導(dǎo)線為軸，電流的流向為正方向，建立柱坐標(biāo)系。由于導(dǎo)線為無限長，當(dāng)空間點沿著軸的方向移動時，物理狀況不會發(fā)生改變，因此，磁感應(yīng)強度必定與  無關(guān)；從垂直于軸的截面上看，當(dāng)空間點沿著以導(dǎo)線為中心的圓周移動時，物理狀況也是相同的，這導(dǎo)致磁感應(yīng)強度與  無關(guān)。于是，一根無限長載流直導(dǎo)線激發(fā)的磁場僅僅是離開導(dǎo)線的距離  的函數(shù)。

接下來看磁感應(yīng)強度的方向。由畢奧—薩伐爾定律可知，一個電流元激發(fā)的磁感應(yīng)強度，其方向總是在以電流的延長線為軸心的圓周的切線方向。整根直電流激發(fā)的磁場自然也就繼承了這個特征，所激發(fā)的磁場必定沿著以導(dǎo)線為軸心的圓周的切線方向  。